Все о космосе

Космос. Астрономия. Вселенная. Наука

Leaf
Главная
Новости
FAQ по Астрономии
Астрословарь
Древняя астрономия
Современные теории
Метагалактика
Солнечная система
Статьи о космосе
Космонавтика
Галерея астрофото
Популярно о космосе
Карта сайта
Поиск
Обратная связь
Партнеры

Астрономия


Leaf Главная arrow Блог материалов



Телевизионные телескопы
Статьи о космосе

Телевизионные телескопы открывают новые возможности расширения границы спектрального участка при фотографировании небесных объектов в инфракрасной области с длиной волны свыше 1,5 мк, в которой фотоэмульсия и фотокатод с внешним фотоэффектом не могут зарегистрировать изображения. Граница инфракрасной области спектральной чувствительности фотопластинки обычно не превосходит 0,7—0,8 мк, применение специальных эмульсий, сравнительно малой чувствительности, сдвигает ее до 1,1—1,2 мк. Электронные приборы с кислородно-цезиевым фотокатодом обладают спектральной чувствительностью до 1,1—1,2 мк, с максимумом чувствительности 0,75— 0,8 мк. В последнее время в технике применяются телевизионные передающие трубки, рассчитанные для работы в более далекой инфракрасной области, чем предыдущие свето-приемники. Такие трубки известны под названием инфракрасный видикон. В них в качестве светочувствительного элемента используется фотосопротивление из сернистого свинца. Рабочая спектральная область у инфракрасного видикона простирается приблизительно от 0,4 до 2,3 мк, что значительно больше по сравнению с фотопластинкой и кислородно-цезиевым фотокатодом.

В инфракрасном телевизионном телескопе оптическое изображение фокусируется на мишени видикона. Для выделения необходимой спектральной области перед ней помещается инфракрасный фильтр, например из специального сорта стекла или из кремния. Все световые волны короче 0,8—0,9 мк на видикон не попадают, а на мишень трубки проходят волны инфракрасного излучения длиннее 0,9 мк. Мишень трубки представляет собой тонкий слой полупроводника, имеющий большое сопротивление. При наличии на ней инфракрасного изображения электрическое сопротивление мишени в светлых местах уменьшается, в темных остается большим. Так на мишени фиксируется передаваемое изображение в виде перераспределения электрических сопротивлений по всей ее площади.

При передаче инфракрасного изображения через телевизионную систему происходит ряд трансформаций:

1.  Инфракрасное изображение после фильтра попадает на мишень видикона и образует на ней электронное изображение, которое развертывается электронным лучом. Его источником является специальный подогревный катод, смонтированный в самой трубке. В результате движения луча при развертке трубка генерирует серии электрических быстро следующих один за другим сигналов изображения.

2.  Видеосигналы поступают на электронные усилители, после чего их мощность сильно возрастает. На экране кинескопа образуется яркое изображение наблюдаемого объекта, но уже в видимой области спектра. Это изображение фотографируется на обычной фотоэмульсии, которая может быть не чувствительной к инфракрасным лучам. Однако энергетическая чувствительность инфракрасного видикона сравнительно мала. Это вынуждает применять в питающей оптике, при ее скромных размерах, малые фокусные расстояния.

При использовании инфракрасной передающей трубки высокого качества телевизионная система обеспечивает передачу изображения с четкостью 600 строк с кадра размером 12 X 16 мм. Ширина строки составляет около 20 мк (в 1 мм 50 строк).

Максимум спектральной чувствительности системы инфракрасного видикона и кремневого фильтра находится вбли-зи длины волны 1,2 мк. Около длин волн 0,9 и 2,3 мк чувствительность снижается до 3%  от максимума.

Земная атмосфера является своеобразным оптическим фильтром с переменными характеристиками. В инфракрасных лучах заметно сильное поглощение излучения, неодинаково расположенное по спектру волн. Причиной этому — наличие в атмосфере Земли паров воды, углекислого газа, метана и пр. Известны полосы поглощения энергии в земной атмосфере в пределах длин волн 1,2—1,5 мк, 1,8—2 мк и т. д., попадающие в область спектральной чув-. ствительности телевизионного светоприемника. Вследствие этого атмосферное поглощение вызывает некоторую неопределенность в учете рабочей спектральной характеристики устройства в целом.

К этому следует добавить, что ширина и интенсивность полос поглощения энергии в земной атмосфере сильно меняются из-за ее влажности, температуры и т. д. Таким образом, при инфракрасном фотографировании небесных объектов в указанной выше спектральной области будет сохраняться неизменность спектральных характеристик по всему пути прохождения излучения от небесного объекта] до мишени видикона (включая атмосферу Земли) только при одинаковости метеорологических условий в моменты наблюдений.

В заключение следует сказать, что телевизионная аппаратура, в том числе передающие трубки, непрерывно улучшается. Увеличиваются их светочувствительность и разрешающая способность, расширяются границы спектральной чувствительности. В некоторых типах трубок увеличивается и время накопления потенциального рельефа на мишени. Все это повышает возможности телевизионных телескопов. Вероятно, в недалеком будущем астрономы смогут обнаруживать и фотографировать в различных областях спектра такие слабосветящиеся объекты, которые при существующих фотографических методах наблюдений пока совершенно недоступны им. Расширение спектральных границ применения телевизионных телескопов и способов усиления яркости приведет, по-видимому, к глубоким качественным изменениям в астрономических наблюдениях, аналогичным тем, какие вызвало в свое время использование фотопластинки.

Электронный телескоп
Статьи о космосе

За последние годы в науке и технике широкое развитие получили электронные методы усиления яркости изображений. Применение некоторых из них в астрономии позволяет значительно сократить время выдержки при фотографировании и увеличить проницающую силу современных оптических телескопов, а в ряде случаев вести наблюдения в таких областях спектра (инфракрасная область), в которых даже специальные фотографические пластинки   мало   пригодны.

Интервалы освещенностей изображений, с которыми приходится сталкиваться астроному при фотографировании небесных объектов, очень велики. Это обстоятельство определяет необходимое время выдержки фотопластинки для получения негативов хорошего качества. В зависимости от яркости объекта время выдержки может меняться от сотых, а иногда и меньших долей секунды (для Солнца) до десятков часов (для слабых туманностей и пр.). Уменьшение времени выдержки, в частности при фотографировании планет, позволяет повысить качество изображения. Как известно, длительное фотографирование дает нечеткие изображения на негативах из-за помех от атмосферной турбуленции.

Время выдержки можно сократить или увеличением диаметра входного отверстия телескопа, что иногда бывает трудно сделать, или использованием фотоэлектрических светоприемников более чувствительных, чем фотопластинка. Их относительная чувствительность в большинстве случаев неизменна, в то время как у фотопластинки при длительных экспозициях она падает. Выигрыш в чувствительности по сравнению с фотопластинкой при средней освещенности регистрируемого изображения может быть около 300 раз.

В настоящее время в технике широко применяются три способа усиления яркости изображения: электролюминесцентный, электронно-оптический, телевизионный. Некоторые из них используются и в астрономии.

На основе первого способа разработаны электролюминесцентные усилители яркости (ЭЛУ). Они состоят из многослойной системы чередующихся между собою фотосопротивлений и люминофоров, питаемых электрическим током. Эти усилители, несмотря на чрезвычайную простоту обращения с ними и почти полное отсутствие в них элементов настройки, пока не используются в астрономии, так как обладают малой разрешающей способностью и относительно малой световой чувствительностью. Однако параметры ЭЛУ быстро улучшаются и, вероятно, скоро станут удовлетворять  требованиям  астрономических  наблюдений.

Второй способ усиления яркости состоит в преобразовании оптического изображения с помощью электронно-оптического преобразователя (ЭОП) сначала в электронное, а затем снова в видимое.

Может быть использован также и принцип электронной фотографии (Э Ф). В ЭФ оптическое изображение проецируется на полупрозрачный фотокатод. Последний под действием света излучает электроны. В светлых местах изображения их излучается больше, в темных — меньше. Таким образом фотокатод образует электронный поток. При помощи добавочного электрического поля напряжением 20 кв поток электронов ускоряется и фокусируется на фотопластинке, образуя электронное изображение. При ударе электронов в фотоэмульсию создается эффект, подобный действию света. Такой прибор может обладать весьма высокой разрешающей силой. Четкость получаемого на фотопластинке изображения ограничивается лишь ее зернистостью.

В зависимости от материала фотокатода преобразователь может иметь различную чувствительность в разных лучах света, т. е. обладать различной спектральной чувствительностью. Так, например, широко распространенный сурьмяно-цезиевый фотокатод имеет максимум чувствительности в синих лучах. Кислородно-цезиевый фотокатод имеет два максимума чувствительности — первый в синих лучах, второй — в инфракрасных. Это дает возможность применять преобразователь для фотографирования изображения в невидимых глазу лучах света. Кислородно-висмутово-цезиевый фотокатод имеет максимальную чувствительность в зеленых лучах, подобно спектральной чувствительности человеческого глаза. Наиболее эффективным, как видно из графика, является многощелочной фотокатод.

Чтобы сравнить чувствительность фотопластинки и фотокатода как приемников света, необходимо определить общие для них качественные показатели. Обычно для сравнения берут коэффициенты полезного действия, вводя понятие о квантовом выходе светоприемника. Для фотокатода это — число фотоэлектронов, излучаемых под действием одного кванта света, попадающего на его поверхность; для фотопластинки — число зерен металлического серебра, которое можно обнаружить после проявления. Квантовый выход окажется равен 100%, если каждый квант света вызовет излучение одного электрона или появление одного зерна металлического серебра в фотоэмульсии. Наибольшим квантовым выходом обладает сурьмяно-цезиевый фотокатод. В максимуме его спектральной чувствительности квантовый выход достигает 30% теоретического, принимаемого за 100%. Для чувствительной фотопластинки необходимо около 1000 квантов, чтобы получить одно зерно металлического серебра. Таким образом, квантовый выход фотоэмульсии составляет около 0,1 %. Чувствительность фотокатода выше чувствительности фотопластинки в максимуме квантового выхода в 300 раз. Если считать средний квантовый выход фотокатода равным 10%, тогда выигрыш в светочувствительности снизится до 100 раз. Это значит, что полуметровый телескоп с фотокатодом, используемый в качестве светоприемника, окажется эквивалентным телескопу с зеркалом диаметром 5 ж, но снабженному только чувствительной фотопластинкой.

Реальный выигрыш времени выдержки в результате применения ЭОП, очевидно, также может быть от 300 до 100 раз при масштабе увеличения 1:1.

Преобразователь для электронной фотографии впервые был изготовлен французским астрономом А. Лаллемандом в 1936 г. и использован для фотографирования слабо светящихся звезд и др. В связи с тем, что изображение на фотопластинке прибора является результатом воздействия на эмульсию не светового потока, а пучка фотоэлектронов, вылетающих из фотокатода, новый метод усиления яркости и фотографирования был назван электронной фотографией, а прибор — электронным телескопом.

Один из первых типов преобразователя изображения Лаллеманда: преобразователь состоит из стеклянного сосуда, собранного из двух частей, соединенных между собой воздухонепроницаемым устройством. В первой его части оптическое изображение небесного объекта проецируется на сферическую поверхность сосуда, внутренняя часть которого образует полупрозрачный фотокатод. Электронный преобразователь 120-сантиметрового телескопа в обсерватории Хаут Провенс (Франция) используется с 1956 г. для усиления яркости изображений при спектральных астрономических наблюдениях слабых объектов. Преобразователь установлен на спектрографе, смонтированном в прямом фокусе. Такой телескоп дает хорошие фотоснимки спектров астрономических объектов при экспозиции 15 мин. Обычная фотосъемка того же спектра на том же телескопе с использованием только фотопластинки потребовала бы значительно большей выдержки.

Дальнейшее усовершенствование электронного преобразователя привело к созданию конструкции из трех секций с промежуточной алюминиевой пленкой. Первая секция представляет собой камеру с высоким вакуумом, в которой помещается фотокатод. Вместо фотопластинки применена алюминиевая пленка толщиной в несколько микрон. Назначение ее — сохранять вакуум в первой секции и при фотосъемке пропускать электроны от фотокатода к фотопластинке, плотно прилегающей к пленке. Между пленкой и фотокатодом приложено высокое ускоряющее напряжение до 30-—35 кв. Электроны под воздействием электрического поля приобретают большую скорость и легко проходят через металлическую пленку, бомбардируя фотоэмульсию на пластинке. Во второй и третьей секциях имеется промежуточный вакуум. Секции сообщаются между собою и с наружным воздухом через плотно закрывающиеся окна.

Фотопластинка постепенно проходит все секции и плотно прижимается к пленке. Ее движение происходит не сразу, а постепенно: вначале ее вставляют в третью секцию и наружное окно плотно закрывают. Из этой секции выкачивают воздух. Когда давление во второй и третьей секциях станет одинаковым, открывают второе окно и фотопластинку вводят во вторую секцию. После окончания съемки фотопластинку в обратном порядке вынимают из прибора. Все эти операции производят при помощи внешнего электромагнита, что, конечно, усложняет эксплуатацию прибора. Усовершенствование преобразователя для электронной фотографии привело к некоторому упрощению его конструкции.

В существующих конструкциях ЭОП размер выходного изображения может быть больше или меньше входного, но чаще масштаб увеличения делают равным единице. При уменьшении его электронный поток уплотняется, повышая яркость изображения на экране.

Увеличение яркости изображения сопровождается одновременным появлением на экране рассеянного света. Контрастность и четкость изображения ухудшаются. Для устранения этого недостатка люминесцентный экран с внутренней стороны, обращенной к фотокатоду, покрывают пленкой алюминия толщиной 0,08 мк. Электроны свободно проходят через нее и достигают экрана, а рассеянный свет поглощается ею. В результате четкость и контрастность изображения на люминесцентном экране улучшаются.

Преобразователи с уменьшенным масштабом изображения применяют редко, так как изображение экрана обычно не рассматривают визуально, а фотографируют. Для этого используют светосильные фотографические объективы, которые позволяют снизить большие световые потери. Например, при объективе с относительным отверстием 1:1 используется только около 8% света от экрана преобразователя, остальная часть бесполезно рассеивается, не попадая на фотопластинку. Таким образом, использование фотообъектива уменьшает реальное усиление яркости электронно-оптического преобразователя примерно до 7 раз.

В целях увеличения коэффициента использования света в ряде стран создан преобразователь для контактной фотопечати, имеющий достаточно тонкую и прочную прозрачную стенку, на которую наносится люминофор.

Недостаток преобразователей, использующих для подложки экрана тонкую слюдяную пленку, заключается в невозможности увеличения диаметра выходного изображения. Если диаметр экрана больше 10 мм, прочность пленки становится недостаточной, и она разрушается под действием атмосферного давления.

В настоящее время преобразователи такого типа широко используются в астрономии для фотографирования звезд и туманностей.

Дальнейшая разработка и усовершенствование конструкций ЭОП привели к созданию каскадных схем. В них изображение на экране первого преобразователя проецируется светосильной оптикой на фотокатод второго, а с экрана второго преобразователя   фотографируется фотокамерой. Такая схема дает сокращение экспозиции приблизительно в 12—15 раз. Однако наличие большого количества линз в промежуточной оптике вызывает появление рассеянного света, снижающего контрастность и четкость изображения.

Значительно большее усиление можно получить, если применить два преобразователя без промежуточной оптики. Для этой цели делают общую стеклянную пластинку малой толщины (0,05—0,02 мм), являющуюся основой для двухслойного элемента. На одну ее сторону наносят материал экрана первого преобразователя, а на другую — полупрозрачный фотокатод второго. Каждый каскад получает напряжение 12—15 кв, а двухкаскадный блок 24—30 кв. Фотографирование изображения с экрана такого преобразователя уменьшает время выдержки в 100—140 раз.

Для получения очень большого усиления яркости число каскадов доводят до 3—4. Однако дальнейшему увеличению их препятствуют технологические трудности изготовления, а также снижение контрастности изображения и увеличение помех в самом приборе. Так, в многокаскадных преобразователях (полезное усиление до 100 000 раз) темновые токи первого фотокатода вызывают внутренние помехи в виде светлого фона. Он образуется из большого числа светящихся точек, беспорядочно перемещающихся во всех направлениях по экрану. Каждая точка возникает от удара одного или нескольких электронов об люминесцентный экран. Очевидно, коэффициент усиления яркости 100 000 оказывается предельным. Дальнейшее его увеличение только ухудшает работу прибора. Минимальная освещенность изображения на фотокатоде, при которой возможно обнаружить изображение на экране преобразователя, составляет около 10-6 л/с. Примерно такая же освещенность наблюдается на поверхности Земли в сильно облачную и безлунную ночь.

Помимо перечисленных конструкций ЭОП известны лабораторные образцы и других типов. К одному из них относится преобразователь, в котором используется метод вторичной эмиссии от ряда динодов, расположенных на одинаковом расстоянии в промежутке между фотокатодом и люминесцентным экраном. Диноды могут иметь форму тонких металлических пленок, обладающих достаточно большим ко-эффициентом вторичной электронной эмиссии. Поток электронов, летящий от фотокатода к люминесцентному экрану, выбивает много вторичных электронов из динодов. Это сильно увеличивает его плотность, вследствие чего происходит усиление яркости изображения на экране преобразователя.

В другом типе преобразователя с вторичной эмиссией электронов в качестве динодов используются мелкие металлические сетки. Принцип его действия не отличается от первого типа. Такие усилители яркости пока не нашли применения на практике, так как не обеспечивают хорошей четкости изображения.

В заключение следует отметить, что, например, применение ЭОП с разрешающей силой 0,1 мм дает выигрыш в выдержке, необходимой для получения фотографии небесного объекта.

Эквивалентная температура приемника и его чувствительность
Статьи о космосе

Для того чтобы принимаемая антенной энергия могла привести в действие регистрирующее устройство, отмечающее ее количество, применяют электронные усилители. Они являются источником дополнительных хаотических электрических шумов, иногда значительно превышающих шумы приемной антенны. Наиболее ощутимы шумы, создаваемые тепловым движением свободных электронов в проводниках входа усилительной лампы (колебательный контур, соединительные проводники и т. д.) и шумы из-за флуктуации анодного тока в усилительных лампах. (Флуктуации анодного тока определяются природой образования электронного тока в самих усилительных лампах.) Шумы возникают во всех усилительных каскадах приемника, но первый каскад оказывает на них наибольшее влияние, поскольку имеющиеся в нем электрические шумы усиливаются затем последующими каскадами усилителя.

Для сравнения различных приемников у каждого из них определяют так называемый «фактор шумов». Он показывает, во сколько раз данный приемник ухудшает отношение сигнала к шумам, по сравнению с гипотетическим идеальным совершенно не шумящим приемником. Фактор шумов зависит от конструкции приемника и возрастает при увеличении рабочей частоты. Так, увеличение частоты от 200 до 10 000 Мгц (волны от 1,5 м до 3 мм) изменяет фактор шумов от нескольких единиц до нескольких десятков.

Разработать схему современного радиотелескопа, рассчитанного на такую теоретическую чувствительность в течение длительного времени, очень трудно. Причина этого — непостоянство коэффициента усиления в аппаратуре радиоприема, а также изменения величины TR. Эти факторы вызывают флуктуации сигнала на выходе приемника, которые иногда могут превышать величину самого сигнала. Для того чтобы приблизительно достигнуть условий теоретической чувствительности приемника, разработаны схемы радиометра, о которых будет сказано ниже.

Эквивалентная температура антенны
Статьи о космосе

Радиоволны, излучаемые небесными источниками, приходят к нам с беспорядочно распределенными фазами и частотами.

Радиоастрономические наблюдения заключаются в том, что энергия этих хаотических колебаний, улавливавмых антенной в данном направлении на небесной сфере, измеряется на радиочастотах.

Соединительные линии и волноводы
Статьи о космосе

В антенне радиотелескопа, улавливающей радиоизлучение, возникают высокочастотные электрические колебания, передающиеся в дальнейшем радиоприемному устройству. Для передачи энергии от антенны к приемнику служат электрические линии, называемые часто фидерными линиями или просто фидерами. Они могут достигать большой длины. Например, для радиоинтерферометра с базой 200 длин волн, при рабочей длине волны 10 м, длина фидерной линии достигает двух километров. Если такая линия обладает приемными свойствами, т. е. принимает и радиоизлучение и земные радиопомехи, то помимо полезных радиосигналов, поступающих от антенны, на вход радиоприемника попадут и посторонние помехи. Они уменьшат предельную чувствительность радиотелескопа, а в некоторых случаях сведут на нет все достоинства приемной антенны. Если в фидерной линии происходят большие электрические потери, то полезный сигнал на входе радиоприемника ослабевает, и его трудно различить на фоне собственных шумов радиотелескопа. Чтобы соединительная линия обладала минимальными приемными свойствами, она должна быть экранирована от воздействия электромагнитах волн.

Приступая к описанию систем соединительных линий, напомним кратко некоторые свойства электромагнитных волн. Обычно все волны принято разделять на два класса: 1) связанные волны, распространяющиеся вдоль соединительных линий, и 2) волны, излучаемые в пространство (радиоизлучение). Распространение электрической энергии по проводам вызывается движением вдоль них электромагнитной волны. При этом провода не несут электрической энергии, а только направляют движение электромагнитного поля, распространяющегося вдоль проводника, со скоростью, близкой к скорости света. Индуцированное напряжение вызывает движение электронов (возникновение тока) в проводнике. Таким образом, напряжение и ток в проводе возникают только благодаря изменению электромагнитного поля. Эффект связанного распространения волн наблюдается в открытых металлических проводах, экранированных и коаксиальных линиях, в полых металлических трубах и т. д. Все эти устройства являются радиоволноводами, или просто волноводами, поскольку они направляют движение волн. Однако термин «волновод» применяется главным образом только к полым металлическим трубам круглого и прямоугольного сечения. Поэтому, упоминая о волноводах, мы будем подразумевать полые металлические трубы, служащие для направления электромагнитных волн.

Одна из наиболее употребительных систем соединительных линий — коаксиальная (коаксиальный кабель) — представляет собой провод, помещенный внутри трубы, являющейся наружным проводником, соосно с ней. Внутренний проводник изолируется от наружного шайбами или прокладками, расположенными на определенных расстояниях одна от другой и обладающими хорошими изоляционными свойствами и малыми электрическими потерями. Существуют коаксиальные кабели, где промежуток между внутренним и внешним проводниками сплошь заполнен изолирующим материалом. Часто внешнюю трубу заменяют металлической оплеткой. В этом случае коаксиальный кабель делается гибким.

Другой тип передающей линии — экранированный двух-проводный кабель. Он состоит из двух параллельных проводников, отделенных друг от друга изоляционным материалом и заключенных в медную оплетку — экран. Снаружи кабель покрыт резиной для предохранения от влаги и механических повреждений.

Эти два типа фидерных линий применяются главным образом при работе на сравнительно длинных волнах. Передача энергии более коротких волн, порядка 10 см и ниже, осуществляется волноводами из полых металлических труб. Одно из преимуществ волноводов перед коаксильными линиями состоит в том, что в них происходит меньше электрических потерь. К их недостаткам следует отнести ограниченную способность передачи частот не ниже критической (минимальной). Частоты ниже критической (или, иначе говоря, волны длиннее критической) не проходят через волновод данного сечения. Волноводы редко применяются для передачи энергии волн длиннее 10 см, так как их размеры становятся слишком большими. Если, например, волновод прямоугольного сечения для передачи волны в 10 см должен иметь ширину 5 см, то для волны 1 м ширина его возрастает до 50 см, а для волны 10 м — до 5 м.

Волноводы могут иметь сечение самой разнообразной геометрической формы — квадратной, многоугольной, круглой, эллиптической и т. д. Помимо передачи энергии волноводы могут быть использованы в схеме радиоприемника для создания конструкции резонансных колебательных контуров, называемых объемными или полыми резонаторами. Принцип действия резонатора удобнее всего представить, рассматривая его как секцию волновода, замкнутого с обеих сторон отражающими перегородками. Под влиянием поступающих электромагнитных колебаний, например через отверстие в одной из перегородок, на внутренней поверхности оболочки возникают электрические высокочастотные токи. Они достигают наибольшей величины при определенных соотношениях между частотой тока и геометрическими размерами секции.

В секции возникают стоячие электромагнитные волны. Условия их возникновения определяются геометрическими размерами и структурой электромагнитного поля в резонаторе. В нем различаются два вида колебаний: электрические и магнитные. Настройка резонатора на заданную длину волны осуществляется изменением его геометрических размеров путем перемещения в резонаторе специального поршня. В настоящее время полые резонаторы широко применяются в радиоприемниках сверхвысоких частот. С их помощью достигаются: 1) высокая стабильность электрических параметров, 2) малые электрические потери, что дает возможность получать большое усиление сигнала в усилителях сверхвысоких частот. Схемы их включения будут приведены в главе о радиоприемниках.

<< Первая < Предыдущая 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 След. > Последняя >>

Всего 1 - 5 из 1186